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文檔簡介

1、第九章 多體問題復旦大學 蘇汝鏗9.1 全同粒子的性質定義： 內稟固有屬性完全相同的粒子(m,e,s,)稱為全同粒子9.1 全同粒子的性質性質：全同性原理：全同粒子不可區(qū)分，不可編號 全同粒子的哈密頓算符有交換對稱性9.1 全同粒子的性質 交換算符Pij與H對易9.1 全同粒子的性質9.1 全同粒子的性質9.1 全同粒子的性質 全同粒子對稱性不隨時間變化而變化9.1 全同粒子的性質 波色子(Boson) s=偶數(shù)hbar/2 光子、介子 費米子(Fermion) s=奇數(shù)hbar/2 電子、質子，中子9.1 全同粒子的性質 全同粒子體系波函數(shù)的對稱性和Pauli原理9.1 全同粒子的性質9.1

2、 全同粒子的性質9.1 全同粒子的性質9.1 全同粒子的性質9.1 全同粒子的性質9.1 全同粒子的性質9.1 全同粒子的性質9.2 全同粒子的散射不考慮自旋 非全同粒子的散射9.2 全同粒子的散射 Boson-Boson9.2 全同粒子的散射9.2 全同粒子的散射 Fermion-Fermion9.2 全同粒子的散射考慮自旋：ee散射(無極化，略去LS耦合) s=1 三重態(tài) 空間對稱 s=0 單態(tài) 空間反對稱9.2 全同粒子的散射極化電子散射9.2 全同粒子的散射任意自旋的全同粒子散射 s：sz本征值 mshbar ms取值-s,-s+1,+s 共(2s+1) 兩個粒子(2s+1)(2s+1) 9.2 全同粒子的散射9.2 全同粒子的散射9.2 全同粒子的散射9.2 全同粒子的散射9.3 氦原子目的：用微擾論討論，考慮交換簡并 簡并微擾相當于考慮波函數(shù)對稱性，用波函數(shù)對稱化重新組合簡并波函數(shù)9.3 氦原子9.3 氦原子9.3 氦原子9.3 氦原子9.3 氦原子9.3 氦原子9.3 氦原子9.3 氦原子9.3 氦原子9.3 氦原子9.4 分子Born-Oppenheimer近似：將原子核之間的距離看成參數(shù)，令V=V(|r1-r2|)9.4 分子9.4 分子9.4 分子雙原子分子的轉動和振動9.4 分子9.4 分子9.4 分子9.4

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