昆明理工大學(xué)高電壓復(fù)習(xí)資料

1、第一章電介質(zhì)的概念電介質(zhì)：具備無傳導(dǎo)電子絕緣體的物理特性，在電場中可發(fā)生極化的固體、液體、氣體，總稱為電介質(zhì)。絕緣的作用是將電位不等的導(dǎo)體分隔開，使其沒有電氣的聯(lián)系能保持不同的電位。區(qū)分：電介質(zhì)、導(dǎo)體、半導(dǎo)體、磁性材料。分類：氣體：空氣，SF6等；固體：陶瓷，橡膠，玻璃，絕緣紙等液體：變壓器油；混合絕緣：電纜，變壓器等設(shè)備按化學(xué)結(jié)構(gòu)分：離子性電介質(zhì)；極性電介質(zhì)；弱極性及非極性電介質(zhì)。補充電介質(zhì)的電氣性能一切電介質(zhì)在電場的作用下都會出現(xiàn)極化、電導(dǎo)和損耗等電氣物理現(xiàn)象。電介質(zhì)的電氣性能分別用以下幾個參數(shù)來表示：介電常數(shù)r:反映電介質(zhì)的極化能力電導(dǎo)率Y（或電阻率P）:反映電介質(zhì)的電導(dǎo)介質(zhì)損耗角正切t

2、g6:反映電介質(zhì)的損耗擊穿場強E：反映電介質(zhì)的抗電性能電介質(zhì)的極化類型和特點定義：電介質(zhì)在電場作用下產(chǎn)生的束縛電荷的彈性位移和偶極子的轉(zhuǎn)向位移現(xiàn)象，稱為電介質(zhì)的極化。效果：消弱外電場，使電介質(zhì)的等值電容增大。物理量：介電常數(shù)類型：電子位移極化；離子位移極化；轉(zhuǎn)向極化；空間電荷極化。電子位移極化極化機理：電子偏離軌道介質(zhì)類型：所有介質(zhì)建立極化時間：極短，10-15s極化程度影響因素：電場強度（有關(guān)）電源頻率（無關(guān)）溫度（無關(guān)）極化彈性：彈性消耗能量：無離子位移極化極化機理：正負(fù)離子位移介質(zhì)類型：離子性介質(zhì)建立極化時間：極短，10-1210-13s極化程度影響因素：電場強度（有關(guān)）電源頻率（無關(guān)）

3、溫度（隨溫度升高而略有增加）極化彈性：彈性消耗能量：極微小轉(zhuǎn)向極化極化機理：極性分子轉(zhuǎn)向介質(zhì)類型：偶極性介質(zhì)建立極化時間：需時較長，10-2s極化程度影響因素：電場強度（有關(guān)）電源頻率（有關(guān)）溫度（有關(guān)）極化彈性：非彈性消耗能量：有空間電荷極化極化機理：電子或正負(fù)離子移動介質(zhì)類型：含離子和雜質(zhì)離子的介質(zhì)建立極化時間：很長極化程度影響因素：電場強度（有關(guān)）電源頻率（低頻下存在）溫度（有關(guān)）極化彈性：非彈性消耗能量：有最明顯的空間電荷極化是夾層極化。電介質(zhì)極化種類及比較合場生產(chǎn)量耗能損因原生產(chǎn)聽無is疑道構(gòu)式介子電亠禺g有an-dj質(zhì)面介界層交L時有荷電由自第二章氣體放電的物理過程概念：氣體擊穿、

4、擊穿電壓、自持放電、非自持放電、極性效應(yīng)、沿面閃絡(luò)氣體放電空氣中總存在著少量的帶電粒子。當(dāng)電場較弱時，帶點粒子少電導(dǎo)極小，屬于絕緣介質(zhì)。當(dāng)電場增大到臨界值時，流過氣體間隙的電流突增，由絕緣狀態(tài)突變?yōu)榱紝?dǎo)體的狀態(tài)稱為擊穿或者放電。擊穿電壓：氣隙的擊穿電壓具有一定的分散性，即“擊穿概率分布特性”。研究表明，氣隙擊穿的幾率分布接近正態(tài)分布，通?？梢杂肬50%和變異系數(shù)Z來表示。極性效應(yīng)極不均勻電場中的放電存在明顯的極性效應(yīng)。不同的電壓極性，氣隙的擊穿電壓不同，放電發(fā)展過程也不同。不同極性的電極的電暈起始電壓和間隙擊穿電壓的不同，稱為極性效應(yīng)。決定極性要看表面電場較強的那個電極所具有的電位符號。沿面閃

5、絡(luò)沿面放電也稱為沿面閃絡(luò)，是一種氣體放電現(xiàn)象，指在固體介質(zhì)和空氣的交界面上出現(xiàn)的沿固體絕緣表面的氣體放電。沿面閃絡(luò)時的臨界電壓稱閃絡(luò)電壓U閃實驗表明：沿固體表面的閃絡(luò)電壓不但比固體介質(zhì)本身的擊穿電壓低得多，而且也比極間距離相同的純氣隙的擊穿電壓低不少。一般：U（固）U（氣）U（沿面）可見一個固體絕緣裝置的實際耐壓能力取決與沿面閃絡(luò)電壓。在表面潮濕污染的情況下，沿面閃絡(luò)電壓會更低。自持放電與非自持放電實驗：在電極間從0開始升高直流電壓，間隙間的伏安特性如右圖。外施電壓小于U0時，間隙內(nèi)雖有電流，數(shù)值通常遠(yuǎn)小于微安級，因此氣體本身的絕緣性能尚未被破壞，即間隙還未被擊穿。而且這時電流要依靠外電離因素

6、來維持，如果取消外電離因素，那么電流也將消失。稱為非自持放電。當(dāng)電壓達(dá)到U0后，氣體中發(fā)生了強烈的電離，電流劇增。同時氣體中電離過程只靠電場的作用已可自行維持，而不再繼續(xù)需要外電離因素了。因此U0以后的放電形式也稱為自持放電。由非自持放電轉(zhuǎn)入自持放電的場強稱為臨界場強，相應(yīng)的電壓稱為臨界電壓氣體間隙中帶電質(zhì)點的產(chǎn)生和消失帶電質(zhì)點的產(chǎn)生氣體中帶電質(zhì)點的來源有二：一是氣體分子本身發(fā)生電離（空間電離）；一是電極表面電離。氣體分子的電離可由下列因素引起：（1）電子或正離子與氣體分子的碰撞電離W=-mv2+勢育總W產(chǎn)生條件：12丿氣體放電中，碰撞電離主要是電子和氣體分子碰撞而引起原因：1.電子體積小，自

7、由程長，可以加速到很大的速度。電子的質(zhì)量小，可以加速到很大。碰撞電離的形成與電場強度和平均自由行程的大小有關(guān)碰撞電離是氣體中帶電質(zhì)點數(shù)目增加的重要原因（2）各種光輻射（光電離）當(dāng)氣體分子（原子）受光輻射獲得WWi時會產(chǎn)生光電離，分解成電子和正離子來源：自然界、人為照射、氣體放電過程對所有氣體來說，在可見光（）的作用下，一般是不能直接發(fā)生光電離的x、a、0、丫和宇宙射線比紫外線更短，可產(chǎn)生光電離且較強（3）高溫下氣體中的熱能（熱電離）在常溫下，熱運動平均動能很小，氣體分子發(fā)生熱電離的概率極小。是氣體在熱狀態(tài)下光電離和撞擊電離的綜合。在高溫下，例如發(fā)生電弧放電時，氣體溫度可達(dá)數(shù)千度，氣體分子動能就

8、足以導(dǎo)致發(fā)生明顯的碰撞電離高溫下高能熱輻射光子也能造成氣體的電離（4）負(fù)離子的形成當(dāng)電子與氣體分子碰撞時，可能會發(fā)生電子與中性分子相結(jié)合而形成負(fù)離子的情況，這種過程成為附著。易于產(chǎn)生負(fù)離子的氣體稱為電負(fù)性氣體。負(fù)離子的形成不會改變帶電質(zhì)點的數(shù)量，但卻使自由電子數(shù)減少，因此對氣體放電的發(fā)展起抑制作用。（或有助于提高氣體的耐電強度）。如SF6氣體對電子有很強的親和性，因此具有高電氣強度。金屬（陰極）的表面電離電子從金屬表面逸出需要一定的能量，稱為逸出功。逸出功：金屬的微觀結(jié)構(gòu)、金屬表面狀態(tài)金屬的逸出功一般比氣體的電離能小許多，一般在15eV,相比氣體(1015eV),表明金屬表面電離比氣體空間電離

9、更容易發(fā)生。表2-1-1，2-1-2金屬表面電離有多種方式，即可以有多種方法供給電子以逸出金屬所需的能量。主要有4種形式：正離子撞擊陰極表面：正離子碰撞陰極時使電子逸出金屬(傳遞的能量要大于逸出功)。逸出的電子有一個和正離子結(jié)合成為原子，其余的成為自由電子。因此正離子必須碰撞出兩個及以上電子時才能出現(xiàn)自由電子。光電子發(fā)射：高能輻射先照射陰極時，會引起光電子發(fā)射，其條件是光子的能量應(yīng)大于金屬的逸出功。熱電子發(fā)射：金屬中的電子在高溫下也能獲得足夠的動能而從金屬表面逸出稱為熱電子發(fā)射。在許多電子器件中常利用加熱陰極來實現(xiàn)電子發(fā)射。強場發(fā)射(冷發(fā)射)：當(dāng)陰極表面附近空間存在很強的電場時(106V/cm

10、數(shù)量級)，也能時陰極發(fā)射電子。常態(tài)下作用氣隙擊穿完全不受影響；在高氣壓、壓縮的高強度氣體的擊穿過程中會起一定的作用；真空中更起著決定性作用。帶電質(zhì)點的消失氣體中帶電粒子的消失有可能下述幾種情況：帶電粒子在電場的驅(qū)動下作定向運動，在到達(dá)電極時，消失于電極上而形成外電路中的電流；帶電粒子因擴散現(xiàn)象而逸出氣體放電空間。由熱運動造成，電子的擴散比離子快得多。帶電粒子的復(fù)合。氣體中帶異號電荷的粒子相遇時，可能發(fā)生電荷的傳遞與中和，這種現(xiàn)象稱為復(fù)合，是與電離相反的一種過程。e十田I_相對速度較大不易結(jié)合G豐是主要的質(zhì)量速度相近在帶電質(zhì)點的復(fù)合過程中以光子形式釋放能量，即光輻射，這種光輻射在一定條件下又可能

11、成為導(dǎo)致電離的因素正、負(fù)離子間的復(fù)合概率要比離子和電子間的復(fù)合概率大得多。通常放電過程中離子間的復(fù)合更為重要復(fù)合強弱決定于負(fù)離子產(chǎn)生的濃度帕邢定律(帕邢曲線)在均勻電場中，擊穿電壓Ub與氣體的相對密度6、極間距離S的積有函數(shù)關(guān)系，只要6S的乘積不變，Ub也就不變。物理解釋：假設(shè)S保持不變，當(dāng)氣體密度6增大時，電子的平均自由行程縮短了，相鄰兩次碰撞之間，電子積聚到足夠動能的幾率減小了，故Ub必然增大。當(dāng)6減小時，電子在碰撞前積聚到足夠動能的幾率雖然增大了，但氣體很稀薄，電子在走完全程中與氣體分子相撞的總次數(shù)卻減到很小，所以Ub也會增大。在這兩者之間，總有一個6值對造成碰撞電離最有利，此時Ub最小

12、。假設(shè)6保持不變，S值增大時，欲得一定的場強，電壓必須增大。當(dāng)S值減到過小時，場強雖大增，但電于在走完全程中所遇到的撞擊次數(shù)己減到很小，故要求外加電壓增大，才能擊穿。兩者之間，總有一個S的值對造成撞擊游離最有利，此時Ub最小。電暈放電的特點：不均勻場電場擊穿的極性效應(yīng)電暈放電特點：有能量損耗。形成“電風(fēng)”。當(dāng)電極固定得剛性不夠時，氣體對“電風(fēng)”的反作用力會使電暈極振動或轉(zhuǎn)動。對無線電的干擾。電暈產(chǎn)生的化學(xué)反應(yīng)產(chǎn)物具有強烈的氧化和腐蝕作用，是促使有機絕緣老化的重要因素?？赡墚a(chǎn)生超過環(huán)保標(biāo)準(zhǔn)的噪聲，對人們會造成生理、心理的影響。在極不均勻電場中，最大場強與平均場強相差很大，以至當(dāng)外加電壓及其平均場

13、強還較低的時候，電極曲率半徑較小處附近的局部場強已很大。局部強場區(qū)中，產(chǎn)生強烈的電離，離電極稍遠(yuǎn)處場強大為減小，所以，電離區(qū)只能局限在此電極附近的強場范圍內(nèi)。伴隨著電離而存在的復(fù)合和反激勵，發(fā)出大量的光輻射，使在黑暗中可以看到在該電極附近空間發(fā)出藍(lán)色的暈光，這就是電暈。外加電壓增大，電暈區(qū)也隨之?dāng)U大，放電電流也增大（由微安級到毫安級），但氣隙總的來看，還保持著絕緣狀態(tài)，還沒有被擊穿。電暈放電是極不均勻電場所特有的一種自持放電形式。它可以是極不均勻電場氣隙擊穿的第一個階段，也可以是長期存在的穩(wěn)定的放電形式。消除電暈措施設(shè)法限制和降低導(dǎo)線（導(dǎo)體）的表面電場強度的兩種方式：采用分裂導(dǎo)線，使等值曲率半

14、徑增大。改進(jìn)電極的形狀，增大電極的曲率半徑，使表面光滑。棒板間隙中棒為正極性時電暈起始電壓比負(fù)極性時略高U+（起暈）U-（起暈）棒板間隙中棒為負(fù)極性時擊穿電壓比正極性時高U+（擊穿）U-（擊穿）工程實際中，輸電線路外絕緣和高壓電器的外絕緣都屬于極不均勻電場分布在交流電壓下的擊穿都發(fā)生在正半波。因此，考核絕緣沖擊特性時應(yīng)施加正極性的沖擊電壓。湯遜理論和流注理論基本觀點以及適用范圍湯森理論（電子崩理論）適用條件（輝光發(fā)電）低氣壓、短間隙的均勻電場中，即5S026cm氣隙的擊穿過程流注理論也是在電子崩理論基礎(chǔ)上經(jīng)大量實驗提出的，特點是強調(diào)兩方面的影響因素：（一）空間電荷對原有電場的影響（二）空間光電

15、離的作用電子崩階段：空間電荷對原有電場的影響流注階段：空間光電離作用，形成二次電子崩流注的特點：電離強度很大，傳播速度很快（超過初崩發(fā)展速度10倍以上）。出現(xiàn)流注后放電便獲得獨立繼續(xù)發(fā)展的能力，而不在依賴外界電離因素的作用，可見出現(xiàn)流注的條件也就是自持放電條件。第三章：氣隙的電氣強度什么叫氣隙的伏秒特性曲線氣隙的伏秒特性：沖擊擊穿特性用電壓和時間兩個參量來表示。這種在“電壓時間”坐標(biāo)平面上形成的曲線，通常稱為伏秒特性曲線，它表示該氣隙的沖擊擊穿電壓與放電時間的關(guān)系。在峰值較低但延續(xù)時間較長的沖擊電壓作用下氣隙可能擊穿，而在峰值較高但延續(xù)時間較短的沖擊電壓作用下氣隙可能不擊穿。電壓較低時，擊穿一

16、般發(fā)生在波尾，電壓較高時，擊穿一般發(fā)生在波頭3-UO%2-U50%1-U100%實際上伏秒特性具有統(tǒng)計分散性，是一個以上下包線為界的帶狀區(qū)域。工程上，通常取“50%伏秒特性曲線”來表征一個氣隙的沖擊擊穿特性。50%沖擊擊穿電壓(U50%)指某氣隙被擊穿的概率為50%的沖擊電壓峰值。伏秒特性曲線形狀與電場的均勻性：隨著時間的延伸，一切氣隙的伏秒特性都趨于平坦，但特性曲線變平的時間卻與氣隙的電場形式有較大關(guān)系極不均勻電場：平均擊穿場強低，放電時延長，曲線上翹；稍不均勻電場：平均擊穿場強高，放電時延短，曲線平坦。因此在避雷器等保護(hù)裝置中，保護(hù)間隙采用均勻電場，確保在各種電壓下保護(hù)裝置伏秒特性低于被保

17、護(hù)設(shè)備。S2S1保護(hù)作用應(yīng)用氣隙的擊穿電壓影響因素有哪些？工程上對大氣條件的校準(zhǔn)是指？氣體狀態(tài)-壓力、溫度、濕度等，會影響空氣的密度、電子自由行程長度、碰撞電離及附著過程，影響氣隙的擊穿電壓Ub。氣隙的擊穿電壓隨大氣密度或濕度的增加而升高原因：大氣密度升高而擊穿電壓升高：隨著空氣密度的增大，氣體中自由電子的平均自由程縮短了，不易造成撞擊電離。濕度的增加而擊穿電壓升高：水蒸汽是電負(fù)性氣體，易俘獲自由電子形成負(fù)離子，使自由電子的數(shù)量減少，阻礙了電離的發(fā)展。對空氣密度的校正對濕度的校正對海拔的校正什么是極性效應(yīng)？長間隙放電的飽和現(xiàn)象？(一)直流電壓作用下：（二）工頻電壓作用下:（圖看書）擊穿總在棒為

18、正半波時發(fā)生除了起始部分外，擊穿電壓和距離近似線性關(guān)系棒一棒3.8kV/cm，棒一板低：極性效應(yīng)“飽和現(xiàn)象”氣隙較大時（S大于2.5m）,擊穿電壓與距離關(guān)系出現(xiàn)了明顯的飽和趨向，特別是棒一板氣隙，其飽和趨向更明顯。u12345678910汽玻距冉圖3-5-3長氣隙和絕緣子串的工頻50%擊穿（或閃絡(luò)）電壓與氣隙距離的關(guān)系另外，棒-棒和棒-板的擊穿電壓曲線是各種不均勻電場氣隙擊穿電壓曲線的上下包絡(luò)線，這點對設(shè)計很有用。三）雷電沖擊電壓作用下極性效應(yīng)明顯S（cn）圖3-5-4氣隙的沖擊擊穿電壓與距離的關(guān)系曲線1,4棒-板間隙；曲線2,3棒-棒間隙，一棒極接地（四）操作沖擊電壓作用下（圖看書）1.極性

19、的影響：極不均勻電場中同樣有極性效應(yīng)。正極性下50擊穿電壓比負(fù)極性下低，所以也更危險；一般均指“正極性”情況。2.波形的影響：在具有某種波前的操作沖擊電壓作用下，棒-板氣隙擊穿電壓比工頻擊穿電壓還低。飽和現(xiàn)象：長氣隙在操作電壓作用下呈現(xiàn)顯著的“飽和現(xiàn)象”。第四章固體電介質(zhì)的擊穿理論有哪些？氣、固、液三種電介質(zhì)中，固體密度最大，耐電強度最高固體電介質(zhì)的擊穿過程最復(fù)雜，且擊穿后是唯一不可恢復(fù)的絕緣普遍規(guī)律：任何介質(zhì)的擊穿總是從電氣性能最薄弱的缺陷處發(fā)展起來的，這里的缺陷可指電場的集中，也可指介質(zhì)的不均勻性1.電擊穿理論電擊穿理論建立在固體電介質(zhì)中發(fā)生碰撞電離基礎(chǔ)上，固體電介質(zhì)中存在少量傳導(dǎo)電子，在

20、電場加速下與晶格結(jié)點上的原子碰撞，使電介質(zhì)失去絕緣的性能，形成導(dǎo)電通道從而擊穿2.熱擊穿理論由于介質(zhì)損耗的存在，固體電介質(zhì)在電場中會逐漸發(fā)熱升溫，溫度升高導(dǎo)致固體電介質(zhì)電阻下降，電流進(jìn)一步增大，損耗發(fā)熱也隨之增大。如果同一時間內(nèi)發(fā)熱超過散熱，則介質(zhì)溫度會不斷上升，以致引起電介質(zhì)分解炭化，最終擊穿，這一過程稱為電介質(zhì)的熱擊穿過程。時問Cus）AB：電擊穿C=熱擊穿電工址根的去導(dǎo)月電車作用TaiS頭樂影響固體電介質(zhì)擊穿電壓的因素電壓作用時間時間短電擊穿時間長熱擊穿起決定作用電熱聯(lián)合作用溫度存在臨界溫度，小于臨界溫度，擊穿場強很高，且與溫度無關(guān)；高于臨界溫度，擊穿場強隨溫度升高迅速下降。論述液體介質(zhì)

21、的擊穿理論有哪些？擊穿機理不同：電擊穿理論、氣泡擊穿理、小橋擊穿理論（一）電子碰撞電離理論當(dāng)外電場足夠強時，在陰極產(chǎn)生的強場發(fā)射或因肖特基效應(yīng)發(fā)射的電子將被電場加速而具有足夠的動能，在碰撞液體分子是可引起電離，使電子數(shù)加倍，形成電子崩。與此同時由碰撞電離產(chǎn)生的正離子將在陰極附近集結(jié)形成空間電荷層，增強了陰極附近的電場，使陰極發(fā)射的電子數(shù)增多；當(dāng)外加電壓增大到一定程度時，電子崩電流會急劇增大，從而導(dǎo)致液體介質(zhì)的擊穿。（二）氣泡擊穿理論（工程液體電介質(zhì)的擊穿）在交流電壓下，工程液體電介質(zhì)中的雜質(zhì)排列成雜質(zhì)小橋，小橋貫通兩極，泄漏電流增大，發(fā)熱使水分氣化產(chǎn)生氣泡，由于氣泡的8r最?。ㄐ?）,其電氣強

22、度又比液體介質(zhì)低得多，所以氣泡先發(fā)生電離。氣泡電離后溫度上升、體積膨脹、密度減小，這促使電離近一步發(fā)展。電離產(chǎn)生的帶電粒子撞擊油分子，使它又分解出氣體，導(dǎo)致氣體通道擴大。如果許多電離的氣泡在電場中排列成氣體小橋，擊穿就可能在此通道中發(fā)生。又稱為小橋理論。小橋理論屬于液體電介質(zhì)的熱擊穿理論。小橋理論？提高液體電介質(zhì)擊穿的常用方法？提高并保持油品質(zhì)覆蓋小于1毫米阻止小橋直接接通電極電流小3.絕緣層幾十毫米固體絕緣曲率大的電極阻止強場區(qū)產(chǎn)生不電暈極間障（采用厚度2-7mm的紙、膠紙、膠布等壓板或圓筒、圓管）機械阻止小橋連通；阻擋電極電離的電子均勻電場第五、六章：電氣設(shè)備絕緣試驗絕緣電阻表的接線方式？

23、測量絕緣電阻不能有效發(fā)現(xiàn)哪些缺陷？測量絕緣電阻能有效地發(fā)現(xiàn)下列缺陷：總體絕緣質(zhì)量欠佳；絕緣受潮；兩極間有貫穿性的導(dǎo)電通道；絕緣表面情況不良。（比較有無屏蔽極時所測值即可知）測量絕緣電阻不能發(fā)現(xiàn)下列缺陷1.絕緣中的局部缺陷；2.絕緣的老化。兆歐表測量套管絕綠的接線滸線路端子高壓導(dǎo)體$杲接地端子（E）接被碉外殼或地；滸屏蔽端子G）接被阿的屏蔽環(huán)或別的屏蔽電根.2.吸收比如何定義？吸收比K絕緣體在加電壓60s與15s時分別所測得的絕緣電阻值的比值，稱為吸收比。即人二衛(wèi)丿丘測量高電壓的方式有哪些？常用儀器和裝置有哪些？測定絕緣電阻兆歐表測定泄漏電流微安表測定介質(zhì)損耗因數(shù)（tg）高壓交流平衡電橋（西林電

24、橋），不平衡電橋法,低功率因數(shù)瓦特表局部放電的測試測試儀器（常用示波器）工頻高壓試驗高壓實驗室中的工頻高壓通常采用高壓試驗變壓器或其串級裝置來產(chǎn)生直流高壓試驗高壓試驗室中通常采用高壓整流器將工頻高壓變換成直流高壓，利用倍壓整流原理制成的直流高壓串級裝置來產(chǎn)生更高的直流試驗電壓。串級直流高壓發(fā)生器沖擊高壓試驗多級沖擊電壓發(fā)生器、高效率沖擊電壓發(fā)生器非破壞性試驗和破壞性試驗的定義，破壞性實驗項目包括哪些？電氣設(shè)備絕緣試驗的分類絕緣試驗（檢査性試驗（非破壞性試驗興1.絕緣電阻與吸收比的測量2.泄漏電箍的測量3介質(zhì)損耗角正切的測量4.局部放電的測量耐壓試驗5（破壞性試驗）1-工頻高壓試驗2.直流高壓試

25、驗乳沖擊高壓試驗雷電沖擊、操作沖擊多級沖擊高電壓產(chǎn)生的基本原理圖6-12為多級沖擊電壓發(fā)生器的原理接線圖，它的基本工作原理可概括為“并聯(lián)充電，串聯(lián)放電”，具體過程如下：電容器并聯(lián)充電，而后串聯(lián)放電第七章概念：波阻抗、波阻抗特性，波阻抗與電阻元件區(qū)別波阻抗：Z=JA=1_Jln=60In式中Z是分布參數(shù)導(dǎo)線的特性阻抗，具有阻抗的量綱，稱為波阻抗。Z的數(shù)值為實數(shù)，說明電壓波和電流波波形相同，相位也相同。與電阻的區(qū)別在于，它是儲能元件，不消耗能量，且其大小與導(dǎo)線長度無關(guān)波阻抗特點：波阻抗表示同一方向傳播的電壓波與電流波之間的比例大小不同方向的行波，Z前面有正負(fù)號Z只與單位長度的電感和電容有關(guān)，與線路

26、長度無關(guān)既有前行波，又有反行波波阻抗Z和集中參數(shù)電阻R的比較：相同點：（1）都是反映電壓與電流之比（2）量綱相同都為Q不同點：（1）R:電壓u為R兩端的電壓，電流i為流過R的電流Z:電壓u為導(dǎo)線對地電壓，電流i為同方向?qū)Ь€電流（2）R：耗能電能熱能、光能等乙不耗能將電場能量儲存在導(dǎo)線周圍的介質(zhì)里（3）R常常與導(dǎo)線長度有關(guān)Z只與L0和CO有關(guān)，與導(dǎo)線長度無關(guān)2.概念：波的折射、反射？圖7-21行波在結(jié)點九的折射士反射當(dāng)前行波ulq經(jīng)過線路z1,抵達(dá)與線路z2的交界點A處時，一部分能量會傳遞到線路z2上去，稱為折射波u2q；另一部分能量會返回來，稱為反射波u1f。無損耗單導(dǎo)線波過程基本規(guī)律四個方程

27、式-gI線路末端開路時，末端電流、電壓如何變化？線路末端開路，沿線路叼有一無限長的直角波向前傳播已知：+習(xí)磁場能全部轉(zhuǎn)化為電場能.結(jié)論：折射（末端）電壓波上升一倍，末端電流為零,反射波到達(dá)之處，電壓上升一倍，電流降為零,即反射波到達(dá)之處，波的折反射計算折、反射系數(shù)表達(dá)式：%二土;=%電壓折射系數(shù)敘%-+-如-匕爲(wèi)電流折射系數(shù)?？者€52切二rff%=嘰電壓反射系數(shù)t必門hf-嘉=Pihq電流反射系數(shù)-1VAJ1珂+坯6母線上有n條線路情況下的波過程（P213）說明彼得遜法則試用條件畫等值電路計算U第八十章1.概念：反擊、繞擊、耐雷水平、雷擊跳閘率反擊：線路絕緣上電壓的幅值U隨雷電流的增大而增大，當(dāng)U大于絕緣子串沖擊閃絡(luò)電壓時，絕緣子串將發(fā)生閃絡(luò)，由于此時桿塔電位較導(dǎo)線電位為高，故此類閃絡(luò)稱為“反擊”。雷擊桿塔或避雷線：強大的雷電流通過桿塔及接地電阻，使桿塔和避雷線的電位突然升高，桿塔與導(dǎo)線的電位差超過線路絕緣子閃絡(luò)電壓時絕緣子發(fā)生閃絡(luò)，導(dǎo)線上出現(xiàn)很高的電壓。這種桿塔電位升高，反過來對導(dǎo)線放電，稱為反擊。繞擊：雷直擊于有避雷線線路的情況可分為三種，即雷擊桿塔塔頂、雷擊避雷線耐雷水平：雷擊線路時絕緣不發(fā)生閃絡(luò)的最大雷電流的幅值，以kA為單位。雷擊跳閘率：每100km線路每年由雷擊引起的跳閘次數(shù)稱為“雷擊跳閘率”